Dacă se presupune că bobina este concentrată, toate conductoarele sunt situate la (figura 6). Teorema lui Ampère aplicată conturului ce traversează întrefierul fără să conţină bobina (conturul 1 din figura 6, ce traversează întrefierul la ) conduce la:
![](hpelec_136x.gif) |
(21) |
Teorema lui Ampère aplicată conturului ce traversează întrefierul şi conţine bobina (conturul 2 din figura 6, ce traversează întrefierul la ) conduce la:
![](hpelec_137x.gif) |
(22) |
![](images/Figure6.gif)
Figura 6
Pentru obţinerea valorii lui , trebuie, ca şi în cazul calculului câmpului datorat magnetului permanent, să se considere conservarea fluxului:
- fluxul ce traversează întrefierul este:
- fluxul ce traversează magnetul este:
Cum trebuie să obţinem , rezultă:
![](hpelec_140x.gif) |
(23) |
Din ecuaţiile (21), (22) şi (23), se poate deduce valoarea câmpului :
![](hpelec_141x.gif) |
(24) |
Fluxul ce parcurge bobina este de ori fluxul ce traversează întrefierul între şi
![](hpelec_142x.gif) |
(25) |
Ţinând cont de (24) rezultă
![](hpelec_143x.gif) |
(26) |
Inductanţa a bobinei este deci:
![](hpelec_144x.gif) |
(27) |
Forţa de tip reluctant, ce se exercită asupra bobinei va fi:
![](hpelec_145x.gif) |
(28) |
Această forţă, care determină apariţia unui termen neliniar în relaţia ce leagă forţa totală exercitată asupra bobinei şi curentul ce o parcurge, poate fi redusă până la o valoare neglijabilă în raport cu forţa electrodinamică, printr-o dimensionare corespunzătoare a dispozitivului. Din acest motiv, în general, se ia în considerare doar termenul de tip electrodinamic.
|